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漩涡发放机理如图1-1所示，当流体横掠钝体前缘时，流体受到阻滞而使得压力增加，增高的压力围绕着圆柱体表面边界层从两侧向下游发展。当雷诺数较低时，压力不足以使边界层扩展到圆柱体背后，而是在圆柱体断面宽度最大点 C 附近产生分离，分离点即为沿柱体表面速度由正到负的转折点或者速度零点。在分离点的后方，流体沿柱体表面将发生回流。边界层在分离点脱离柱体表面，并形成向下游延展的自由剪切层，两侧剪切层之间即为图中的 A 区域，称为尾流区。在剪切层范围内，由于接近自由流区外侧部分，流速大于内侧部分，使得流体发生旋转，并分散成若干漩涡的趋势，柱体后面形成的漩涡系列称为“涡街” [1] 。
图1-1 漩涡发放机理 [1]
漩涡在尾流区的形状受雷诺数的影响很大，漩涡脱落与 Re 的关系见表1-1。当 Re ≤5时，流体紧贴圆柱流动而没有分离；当（5～15）＜ Re ≤40时，流体绕流圆柱后在圆柱后面形成一对位置固定的漩涡；随着流速的进一步增加，当40＜ Re ≤150时，漩涡被拉长，并交替地脱离圆柱体，形成一个周期性的尾流和交替错开排列的涡街，此时涡街为层状；当150＜ Re ≤300时，涡街脱落形成过渡阶段；当300＜ Re ≤3×10 5 时，涡街充分发展为湍流，圆柱尾部发放周期性交替泄放的湍流漩涡，并且湍流可延续至50 D 以外，称为次临界阶段；当3×10 5 ＜ Re ≤3.5×10 6 时，称为过渡阶段，此时圆柱边界层的分离点后移，漩涡泄放不具有周期性（宽带发放频率），曳力显著降低；当3.5×10 6 ＜ Re 时，称为超临界阶段，重新建立起比较规律的周期性发放的湍流漩涡涡街 [2] 。
表1-1 漩涡脱落与 Re 的关系 [2]
流体横掠管束时所产生的湍流，可以诱发管束振动。工程设备内部几乎到处都存在湍流流动，特别是在换热器多排管束深处，随机不规则的湍流逐渐增大，湍流压力波动亦随之增大。由于管子流体动力学的选择性，在承受这种杂乱无章的压力波动作用时，首先在管束自身固有频率上引起响应而振动，即为湍流抖振。
流体湍流脉动的频率很宽而且是随机的，湍流产生的振动不像漩涡脱落那样导致整个速度范围内的振动，频率正比于流速，振幅亦随流速而增加。相反，湍流抖振是一个由随机力作用的衰减振动。管子仅在其固有频率附近产生响应，振动的峰值出现在脉动力的主频率与管子固有频率重合之处。