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游离型药物单体和胆汁胶束-药物结合型都可以透过非搅拌水层UWL，且部分会到达黏液层。除了扩散，水流输送也会影响UWL的渗透性。 P UWL 可以如下表示：
D′ bm 是UWL层中胆汁胶束-药物结合药物的扩散系数。当胆汁酸浓度＜3mM时，据报道黏液层的有效扩散系数是水中的3倍。
尽管游离型药物和胆汁胶束-药物结合都可以穿越UWL层，但非搅拌水层渗透性 P UWL 受游离型单体百分数 f u 的影响更大，因为D bm 比D mono 小8～80倍。当游离百分数变小时， P UWL 也随着减小。请区别 f u 对 P UWL 和上皮细胞膜有效渗透性 P ′ ep 影响的差别。胆汁胶束-药物结合的增大会导致 P UWL 和 P ′ ep 都降低。对于UWL的渗透性，即使 f u 为零， P UWL 也不会变成零。但对于上皮细胞膜渗透性，当 f u =0时， P ′ ep 等于0。但对于脂溶性非常高的药物， P ′ ep 也不会变为零，因为logP oct -K bm 相关性的斜率（0.74）比logP oct -P trans.o 相关性的斜率（1）要小。
对于溶解度-非搅拌水层渗透限速情况SL-U的药物，Fa%的理论预测值和实验观测值会有很大的差异，见第10章。如第1章中讨论，理论表明，溶解度和渗透率共同限速吸收SL的药物，即使给药剂量增加，或粒径减小时，药物的吸收量也不会增加。这些理论推测值与溶解度-上皮细胞膜渗透限速的吸收SL-E的药物，以及中等粒径和剂量（粒径＞5μm和剂量＜5mg/kg）的溶解度-非搅拌水层渗透限制SL-U的药物的实验值很吻合。但对于小粒径和（或）给药剂量大的SL-U药物就不适用了，见第8章和第10章，图10.2。
最近提出的颗粒漂移效应PDE理论或许可以解释上述差异。溶解度和渗透率共同限速吸收SL的药物吸收量是由溶解度和渗透性共同决定的（而不是由溶出速率）。但这时药物的溶解度与给药剂量和粒径无关 ① 。尽管可能与常识不一致，但药物渗透性的改变取决于剂量和粒径大小。
① 除非粒径<<100nm，见章节2.3.9和 7.6.3.4。
许多报道表明，很大一部分的微粒会漂移到非搅拌水层UWL。黏液层的结构（即微米筛孔大小，见第6章中图6.7）也支持该实验的观测结果。
当药物颗粒存在于非搅拌水层UWL内时，颗粒到上皮细胞表面的距离变短。在生物制剂建模中应考虑扩散距离变小的影响。这种效应与非搅拌水层UWL中的药物颗粒表面积（即剂量/粒径）成正比，并且当药物颗粒的表面积和肠道膜的表面积在一个数量级时，这种效应就会更加明显，见章节3.2.3。非搅拌水层UWL中的这些药物颗粒可能是非搅拌水层UWL中药物的储库。
一般认为，非搅拌水层UWL的总厚度h tot UWL 约为0.03cm（这是皱襞的表面积，同等情况下，如表面积是光滑的，对应为0.01cm，见章节6.2.3.3）。
非搅拌水层UWL由黏液层和水边层组成（水层称为Prandtl’s边界层，仅由水的黏度维持，见图4.6）。黏液层可分为两个区，强力吸附区和松散结合区。黏液层松散结合区将随着流体的流动而被更新。
图4.6 颗粒漂移效应
（a）低剂量：药物分子由大量流体/UWL界面供应；（b）高剂量：药物分子由UWL的颗粒表面和大量流体/UWL界面供应
由于微米级颗粒的自扩散可忽略不计，药物的颗粒可以通过流体流动的波动和（或）重力的沉降漂移到UWL（纳米粒子可以通过布朗运动进行自扩散）。由肠壁的蠕动移动会导致肠液流动的波动是众所周知的现象。黏液层松散结合区很容易被流体流动除去。因此，UWL不是一个完全静态的水层。UWL中的流体会通过偶尔强烈的流动被更新，并且药物颗粒会被运送到UWL（就像雪漂移到树篱上或者沙子随海水漂流到海岸上）。但UWL的平均流动是很弱的，所以UWL大部分时间成为阻止自扩散的屏障。
随着药物颗粒漂移进入UWL，UWL的有效厚度就变薄了，见图4.6。考虑到颗粒漂移效应PDE，h UWL 计算如下，
其中h fam 是黏液层强力吸附区的厚度，R mucous 是黏液层微孔的标准半径，R SA 是颗粒在UWL的表面积和绒毛表面积的比值，C pd 是颗粒漂移系数，h pd 是颗粒可漂移区域的厚度，定义h pd =h tot，UWL -h fam 。RK是一个尺寸筛选函数（Renkin函数，见方程4.37）。用1-RK代表渗透到黏液层强力吸附区的颗粒。据报道R mucous 和C pd 分别是2.9μm和2.2。
最近提出的颗粒漂移效应PDE概念，需要进一步验证（PDE的验证，见第8章和第10章）。PDE也可用于鼻腔和肺部吸收过程中，因为膜上的流体很薄而且没有被搅动，这时药物颗粒可直接从给药部位传递进入这个薄的UWL。